<<< www.interlibrary.narod.ru

Необходимо выяснить, каким путем звезды теряют массу и выбрасывают в межзвездную среду синтезированное в них вещество [1].

Планетарные туманности — более серьезные претенденты на то, чтобы быть местом, где происходит «полезный выход» элементов... Планетарные туманности — это объекты, состоящие из звезды, окруженной газовой оболочкой, которая несомненно была выброшена ранее из звезды [1].

Изучение изменений спектра плотной оболочки Новой Геркулеса показало, что упомянутую оболочку можно представить в виде «диска», вращающегося вокруг горячей звезды со скоростью порядка 500 км/с, с наличием в оболочке сгустков материи... [2].

Р а з д е л  I

О методике генетического анализа механических параметров вращения производных звездной эволюции

Данный анализ не претендует на абсолютную точность полученных цифр, но его цель — показать генетическую связь механических параметров небесных тел, образовавшихся из выброшенных двумя тесными звездами оболочек и прошедших стадию планетарных туманностей, и восстановить по ней основную канву процесса эволюции Солнечной системы [7].

Отрыв оболочек от звезды происходит вследствие смены режимов атомообразования под действием скачка нейтринного давления в зоне звездной трансформации, под наружной оболочкой светила, где возникают радиально направленные от его центра силы, действующие на элементы массы оболочки [8]. Выносящие оболочку наружу нейтринные потоки оказываются интенсивнее притекающих к звезде эфирных потоков, создающих силы тяготения.

Сила отрыва оболочки от «новой» звезды по Соболеву В. В. [2] должна быть не менее силы притяжения по Ньютону оболочки массой m к оставшейся части звездной массы M

 ,

где r — радиус звезды после потери оболочки,

g — гравитационная постоянная 6, 67×10^–8 см³/г×с².

Из выражения для импульса силы отрыва оболочки можно определить нижний предел скорости V_r выброса вещества звезды во время сброса оболочки

 ,

откуда

 ,              (*)

где r — плотность субстанции звезды,

t — продолжительность развития деформации взрыва.

Далее заметим, что полюсные области оболочки звезды после отрыва движутся параллельно оси ее вращения, не сохраняя вращательного момента светила, так как их моменты инерции пренебрежимо малы. Движение полюсных частей оболочки здесь рассматривать не будем.

Экваториальная часть оболочки, опоясывающая звезду как кольцо, должна при выбросе одинаковой силы взрыва по периметру сохранить свою кольцеобразную, вернее, тороидальную форму. При этом благодаря центральному характеру действующих сил отрыва траектории фрагментов экваториальной части оболочки должны быть плоскими кривыми линиями, расположенными в экваториальной плоскости звезды, как проходящей через центр действия сил. Вращающаяся звезда при сбросе оболочки сообщает ей определенный импульс вращения (момент количества движения), который при отсутствии последующих прямых воздействий остается характеристикой, обуславливающей вполне определенные параметры вращательного движения формирующегося спутника как производного ее эволюции: размер орбиты и угловую скорость w. Импульс вращения L небесного тела, как часть импульса вращения родительской звезды, может изменяться лишь при непосредственном контакте с другим телом, например, в столкновении, в котором осуществляется перераспределение импульса вращения.

Инерционность вращающегося тела оценивается его моментом инерции I, зависящим помимо массы тела еще от квадрата его радиуса инерции.

Итак, элемент m массы звезды в ее экваториальной части под действием силы отрыва отбрасывается на некоторое расстояние от оси вращения звезды r > r_зв и одновременно поворачивается в плоскости выброса на некоторый угол j (рис. I).

Рис. 1. Движение выброшенного единичного элемента массы
в полярных координатах (r; j) в экваториальной плоскости звезды.:

V_j = w´r,   F_j = 2w´V_r,   F_r = – w²r

При изучении движения сброшенной звездой оболочки рекомендуется одновременно учитывать и возможное дальнейшее ускорение оболочки выбрасываемым из звезды веществом и торможение ее межзвездной средой, снижение ее скорости и в некоторых случаях деформацию [2]. Если оболочка выбрасывается внутри пылевой туманности, то ее торможение особенно существенно [2].

Основное торможение оболочка получает от возникшей силы инерции — реакции на первоначальное ускорение.

После исчерпания внутреннего нейтринного давления зоны звездной трансформации элемент сброшенной оболочки начинает двигаться по инерции, испытывая торможение от притекающих к звезде эфирных потоков, одновременно гравитационно удерживающих его около звезды. На единицу массы оболочки с приобретением ею радиальной скорости V_r действуют следующие силы инерции: в радиальном направлении — 1 – центробежная F_цб, 2 – кориолисова сила , связанная с окружной скоростью V_j и направленная против центробежной; в окружном направлении — 3 – кориолисова сила F_j, связанная с радиальной скоростью V_r, уменьшающаяся вместе с ней до нуля и направленная в сторону окружной скорости. Радиальное торможение гравитационной природы из-за перевеса притекающих эфирных потоков над заслоняемыми звездой [9]:

 ,

где r_зв и d_зв — плотность вещества и диаметр звезды.

Радиальная и окружная плотности сил инерции — тормозящей F_r и поворотной F_j:

               (1)

                                           .                                      (2)

Благодаря замедлению,

,             (2a)

прекращается радиальное движение элементов оболочки на радиальной координате r_орб (радиусе орбиты), где V_r = 0. Уравнение (2а) показывает, что r_орб зависит от начальной скорости выброса, размера звезды и угловой скорости ее вращения перед выбросом.

Для самой звезды потеря ею оболочки проходит не бесследно: у нее уменьшается ее собственный момент инерции как за счет потери массы, так и за счет уменьшения радиуса инерции.

На каждой стадии развития звезды, завершающейся сбросом очередной оболочки, материальная система — звезда с одними параметрами (радиусом сферы, плотностью субстанции, массой, угловой скоростью вращения) преобразуется в новую материальную систему: звезду с другими параметрами и сброшенную оболочку, Элементы последней, преобразуясь в планетное тело или кольцо разрозненных астероидов, остаются генетически связанными с параметрами родительской звезды в момент (до) сброса данной оболочки. Эта генетическая связь не подвергается изменениям из-за сброса звездой последующих оболочек.

Действительно, согласно закону сохранения момента количества движения [4] производная по времени от импульса вращения материальной системы относительно какой-нибудь неподвижной точки равна общему моменту всех сил относительно той же точки, действующих на материальную систему:

, или .        (3)

Исходная материальная система — звезда, которая должна сбросить оболочку, подвергается воздействию центральных сил ее отрыва, которые не имеют момента относительно неподвижной точки — центра массы звезды. В то же время с наступившим выбросом наружного слоя по всей сферической поверхности и равномерным уменьшением радиуса сферы центр массы звезды должен оставаться на своем месте, что исключает возникновение дополнительных вращающих моментов сил.

Тогда для рассматриваемой звезды

и L = const. Постоянство импульса вращения требует, чтобы L звезды до сброса оболочки без потерь преобразовался в импульс вращения новой системы.

Покажем, что угловая скорость вращения w элемента массы сброшенной оболочки есть его генетическая характеристика, сохраняющая угловую скорость вращения звезды до выброса.

Для этого проанализируем действующие на единичный элемент массы сброшенной оболочки силы инерции F_r и F_j по уравнениям (1) и (2). Все силы инерции F_r являются центральными силами, т. к. проходят через неподвижную точку — центр массы звезды. За счет них не может происходить изменение импульса вращения движущегося элемента массы сброшенной оболочки. Импульс вращения L движущейся массы m изменяется за счет действия кориолисовой силы инерции F_j , имеющей момент M = r ´ F_j = r ´ 2w ´ V_r × m относительно неподвижной точки. После определения левой части уравнения (3) для движущейся массы m:

и в результате ее преобразования получено уравнение

 .    

Его решение путем преобразования

дает окончательное выражение

,   

из которого следует, что w = const есть неизменная величина на пути следования элемента массы сброшенной оболочки, остающаяся в размерах, приобретенных от звезды в момент данного выброса.

Определим импульс вращения звезды до сброса оболочки:

 ,                             (4)

где

 .

Определим импульс вращения новой системы:

,       (5)

где  и  — моменты инерции относительно параллельных осей, проходящих через центры масс «новой» звезды и элемента m массы сброшенной оболочки, которая не только вращается вокруг внешней оси, но и поворачивается вокруг своей оси с радиусом инерции г/2 (как до выброса, так и после него):

 .

Второе слагаемое в скобках — момент инерции общего тела относительно новой параллельной оси, проходящей через их общий центр масс, где а — расстояние между полярными осями центров двух масс  и m [4].

Параметры обеих звезд Юпитер—Солнце на каждой стадии развития после сброса каждой оболочки определяются из уравнения

L_зв = L_сист .                 (6)

При оценке порядка величин членов уравнения (5) оказывается, что второе слагаемое имеет пренебрежимый порядок малости, а учет его третьего слагаемого при решении уравнения (6) обеспечивает бóльшую точность, чем при отсутствии его учета, — в пределах 1 ÷ 5%. Практические вычисления по решению уравнения (6) выполнены как с учетом третьего слагаемого (5), так и без него (для сравнения).

Расчет по приведенной методике при r_Ю = 1,33 и r_¤ = 1,4 г/см³ не учитывает изменения плотности вещества звезды в процессе эволюции, так как не имеется достаточно достоверных сведений об этом изменении, хотя из косвенных соображений следует, что r_зв в процессе эволюции должна расти: плотность вещества ее производных, а следовательно сброшенных оболочек последовательно растет: у Юпитера от 1,7 до 5,52 г/см³, у Солнца от 2,20 до 5,30 г/см³. Величина гравитационной постоянной так же принимается не изменяющейся во времени, хотя это и не бесспорно.

Р а з д е л  2

Юпитер со своими производными

Расчет ведется назад во времени, от 7-й к 1-й производной.

7-я производная — Амальтея.

Угловая скорость обращения w₇ = 2p рад/(11 ч 57 мин) есть угловая скорость вращения Юпитера до сброса 7-й оболочки. Угловая скорость вращения Юпитера после сброса 7-й оболочки составляет 2p рад/(9 ч 50 мин). С учетом а₇ = 2,5r_Ю решено уравнение (6) для 7-й стадии развития Юпитера.

Его решение как с учетом последнего слагаемого, так и без него, дает размер Юпитера перед сбросом 7-й оболочки

r_ю6 = 1,04 r_ю7 = 0,74 × 10¹⁰ см.

Масса Юпитера до сброса 7-й оболочки или после сброса 6-й оболочки

M_ю6 = 1,125 M_Ю ,

где М_Ю  — современная масса Юпитера.

6-я производная — Земля.

Угловая скорость ее собственного вращения  претерпела изменение по сравнению с генетической  из-за столкновения Земли с Луной и приобретения наклона к первоначальной оси вращения, параллельной оси вращения Юпитера [7]. Радиус обращения Земли вокруг Юпитера найден как для кеплеровской орбиты при генетической угловой скорости  обращения a₆ = 2,5 × 10¹⁰ см = 3,5 r_Ю.

Уравнение (6) для 6-й стадии развития Юпитера после его решения дает размер Юпитера перед сбросом 6-й оболочки

r_ю5 = 1,145 r_ю = 0,815 × 10¹⁰ см,

а без учета последнего слагаемого r_ю5 = 1,141 r_ю .

Масса Юпитера до сброса 6-й или после сброса 5-й оболочки:

M_ю5 = 1,5 M_Ю .

По упрощенному варианту M_ю5 = 1,485 M_Ю .

5-я производная — Марс.

Угловая скорость вращения Марса w = 2p /24,6 рад/ч могла отклониться от генетической в момент изменения угла наклона экватора до 25° к плоскости его орбиты [6] (из-за столкновения со 2-й производной Солнца [7]).

Поскольку Земля и Марс должны были возникнуть в экваториальной плоскости Юпитера, экватор которого наклонен к плоскости его орбиты на »3°, то изменение угла наклона марсианской оси вращения от первоначальной осуществлялось в пределах a = 25 – 3 = 22° или 0,38 радиан, так что первоначальная  могла составлять

 .

Кеплеровской орбитой для генетической w₅ = 2p/33,5 рад/ч  является радиус обращения а = 3,6 × 10¹⁰ см = 5 r_Ю . Уравнение (6) для 5-й стадии развития Юпитера после точного решения дает

r_ю4 = 1,282r_Ю  = 0,912 × 10¹⁰ см.

Масса Юпитера до сброса 5-й или после сброса 4-й оболочки по приближенной оценке

M_ю4 = 1,4M_ю5 = 2 M_Ю ,

по более точной оценке M_ю4 = 2,1 M_Ю .

4-я производная — Ио.

Параметры обращения Ио составляют a = 4,22 × 10¹⁰ см и w = 2p/42,5 рад/ч .

Уравнение (6) для 4-й стадии развития Юпитера после его точного решения дает размер Юпитера перед сбросом 4-й оболочки r_ю3 = 1,345r_Ю  = 0,957 × 10¹⁰ см, приближенно r_ю3 = 0,939 × 10¹⁰ см.

Масса Юпитера до сброса 4-й или после сброса 3-й оболочки по приближенной оценке M_ю3 = 1,15M_ю4 = 2,3 M_Ю , более точно M_ю3 = 2,43 M_Ю .

3-я производная — Европа.

Параметры обращения Европы составляют а = 6,7 × 10¹⁰ см и w = 2p/85,2 рад/ч .

Из уравнения (6) для 3-й стадии развития Юпитера следует, что r_ю2 = 1,545 × r_Ю  = 1,1 × 10¹⁰ см, приближенная оценка дает r_ю2 = 1,08 × 10¹⁰ см.

Масса Юпитера до сброса 3-й или после сброса 2-й оболочки соответственно M_ю2 = 3,68M_Ю  и менее точно M_ю2 = 3,5 M_Ю .

2-я производная — Ганимед.

Параметры обращения Ганимеда составляют

а = 10,71 × 10¹⁰ см

и

 .

Из уравнения (6) для 2-й стадии развития Юпитера следует, что r_ю1 = 1,78 × r_Ю  = 1,26 × 10¹⁰ см, приближенная оценка дает r_ю1 = 1,24 × 10¹⁰ см.

Масса Юпитера до сброса 2-й или после сброса 1-й оболочки соответственно M_ю1 = 5,64M_Ю  и менее точно M_ю1 = 5,32 M_Ю .

1-я производная — Каллисто.

Параметры обращения Каллисто составляют

а = 18,8 × 10¹⁰ см

и

 .

Из уравнения (6) для 1-й стадии развития Юпитера следует, что r_ю0 = 2,11 × r_Ю  = 1,5 × 10¹⁰ см, приближенная оценка дает r_ю0 = 2,10 r_Ю  = 1,47 × 10¹⁰ см.

Масса Юпитера до сброса 1-й оболочки составляла по более точной оценке M_ю0 = 9,39M_Ю  и менее точно M_ю0 = 9,26 M_Ю .

Р а з д е л  3

Солнце со своими производными

Расчет следует проводить назад во времени, от 7-й к 1-й производной. Однако среди 7-ми солнечных производных по 4-м сброшенным оболочкам нет достаточно достоверных сведений об их механических параметрах вращательного движения. В том числе по еще не проявившей себя 7-й производной — Вулкану по Леверье, оказывающему возмущения орбитальному движению Меркурия, 4-й сброшенной оболочке — кольцу металлических астероидов, 2-й сброшенной оболочке — кольцу углистых астероидов и 2-й планете Солнца и, наконец, 1-й оболочке — водородно-гелиевой производной с неизвестной судьбой. В этой связи достоверность выполненных расчетов должна проверяться определением точек Лагранжа двух звезд Юпитера и Солнца в ходе эволюции двойной системы, местоположение которых ограничивает область действия притяжения каждой из двух звезд, а неустойчивость баланса сил служит причиной столкновения конкурентов на пересекающихся орбитах производных двух звезд, особенно при перестройках системы.

В решении уравнения (6) для развития Солнца роль последнего члена (5) становится пренебрежимо мала, так как массы его производных пренебрежимо малы в сравнении с M_С .

7-я производная — от синтеза 5-го периода элементов

Поскольку параметры оболочки, сброшенной Солнцем в наименее отдаленное от нас время (227 млн. лет тому назад) еще неизвестны, то по аналогии убывания размеров орбит от 3-го к 4-му солнечному периодам ориентировочный радиус орбиты рассматриваемой оболочки можно принять 0,285 а.е. = 61,2 r_С. Угловую скорость обращения оболочки определяем из закона Кеплера при а₇ =0,285 а.е. как

 .

Это значение является ориентировочной скоростью обращения 7-й сброшенной Солнцем оболочки, при сбросе которой Солнце потеряло массу и увеличило угловую скорость вращения до

 .

Уравнение (6) для 7-й стадии развития Солнца после его решения, как точного, так и приближенного дает размер Солнца до сброса 7-й оболочки:

см.

Масса Солнца до сброса 7-й или после сброса 6-й оболочки:

M_c6 = 1,64 M_C.

6-я производная — Меркурий

Угловая скорость обращения Меркурия

,

а большая полуось орбиты а₆ = 0,38 а.е. = 81,7r_C.

Уравнение (6) для 6-й стадии развития Солнца после его решения дает для размера Солнца до сброса 6-й оболочки:

см.

Масса Солнца до сброса 6-й или после сброса 5-й оболочки:

M_c5 = 2,097 M_C.

5-я производная Венера — от синтеза 4-го периода

Угловая скорость обращения Венеры

,

большая полуось орбиты а₅ = 0,72 а.е. = 154,8r_C.

Уравнение (6) для 5-й стадии развития Солнца после его решения дает размер Солнца до сброса 5-й оболочки:

см.

Масса Солнца до сброса 5-й или после сброса 4-й оболочки

M_c4 = 3,72 M_C.

4-я сброшенная оболочка (М-астероидное кольцо)

Точные значения генетических параметров обращения металлических астероидов получить затруднительно. Период обращения металлических астероидов составляет в среднем величину w₄ около 300 суток, чему соответствует кеплеровская орбита со средним радиусом обращения 0,87 а.е.

Убыстрение вращения Солнца в результате сброса 4-й оболочки могло составить 300/224 = 1,339 раз. Из уравнения для импульса вращения Солнца можно получить, что его размер перед 4-й вспышкой составлял

см.

Масса Солнца до сброса четвертой или после сброса 3-й оболочки составляла

M_c3 = 1,19 M_c4 = 4,42 M_C.

3-я сброшенная оболочка (кольцо S-астероидов и Луна) от синтеза 3-го периода

Угловая скорость собственного вращения силикатных астероидов трудно определима из-за малости их размеров, а из сравнения

Луны с

следует сделать вывод о том, что после сброса 3-й оболочки момент инерции Солнца резко увеличился в 300/27,3 = 11 раз. Это явление может означать поглощение Солнцем чужеродной массы, увеличившей в итоге массу светила предположительно в 1,62³ = 4,25 раза.

Размер Солнца перед 3-й вспышкой

см,

т. е. почти как современный, а масса M_с2 = 4,42/4,25 = 1,039 M_C.

Импульс вращения или количество вращения Луны в 3-й оболочке сразу после выброса оценивается уравнением (5) из двух членов:

L_л = L_{собст. л} + L_л–с ,

из которых первый член имеет пренебрежимый порядок малости.

Количество вращения двойной планеты Земля-Луна оценивается уравнением (5) из 5-ти членов:

L_з–л = L_{собст. з} + L_{собст. л} + L_{общ. з–л} + L_с–з + L_с–л ,

из которых определяющими оказываются два последних в сравнении с пренебрежимой малостью остальных.

2-я сброшенная оболочка — кольцо С-астероидов с осколками углеродистой планеты — от синтеза 2-го периода

Из второй сброшенной Солнцем оболочки образовалась мощное кольцо углистых астероидов и 2-я планета, разрушившаяся в столкновении с Марсом. Это показывает сопоставление их импульсов вращения.

Момент инерции и импульс вращения 2-й планеты Солнца с неизвестной массой m₂ выражены с ориентировкой на массу Луны через массу Марса, заместившего 2-ю планету на ее орбите (r_мар = 3,35 × 10⁸ см, r₂ = 1,7 × 10⁸ см, r_мар = 3,95 г/см³, r₂ = 2,2 г/см³):

m₂ = m_мар/13,7.

Гипотетический импульс вращения 2-й планеты, полученный ею от Солнца:

 ,

где первое слагаемое можно опустить за его малостью, так же как и в импульсе вращения Марса на орбите Юпитера, обращающихся вокруг протосолнца.

Убыстрение вращения Солнца во время сброса 2-й оболочки:

100 сут/27 сут = 3,7 раза.

Перед сбросом 2-й оболочки Солнце имело размер:

см.

Масса Солнца перед сбросом второй и после выброса первой оболочки:

M_с1 = 2,19 × M_с2 = 2,27 × M_C.

I-я сброшенная оболочка — от синтеза 1-го периода

Относительно I-й производной Солнца — водородно-гелиевой планеты, кометы или разрозненных астероидов не известны ни масса, ни характер обращения.

Если принять гипотетическую угловую скорость вращения Солнца до сброса I-й оболочки

,

то увеличение его угловой скорости вращения во время I-й вспышки составило 300/100 = 3 раза. Из уравнения для импульса вращения Солнца можно получить его гипотетический размер до выброса I-й оболочки:

.

А первоначальная масса могла составлять

M_с0 = 1,95 × M_с1 = 4,43 × M_C.

Р а з д е л  4

О возможных перемещениях точек Лагранжа в процессе
развития двойной звезды Юпитер—Солнце

Для системы двух обращающихся одно относительно другого небесных тел существуют 4 точки Лагранжа [3], две из которых лежат на прямой, соединяющей тела.

Перемещение точек Лагранжа в тесной системе Юпитер—Солнце должны были неизбежно происходить в связи с изменением соотношения масс звезд. Соотношение масс компонент M_Ю/M_С менялось скачкообразно в следующих значениях: от 2,1 × 10^–3, 4,9 × 10^–4, 1,48 × 10^–3, до 9,5 × 10^–4.

Предпоследнее значение соответствует моменту времени, когда уже существовала не только Юпитерианская Земля, но и Солнечная Луна, и согласно уравнению [3]

 ,           (26)

где Л — расстояния точек Лагранжа от Юпитера,

положение двух указанных точек Лагранжа находилось за пределами области, отстоящей от Юпитера на ± 18 × 10⁵ км или 26 радиусов Юпитера, при расстоянии «а» между компонентами двойной более (2,13 ¸ 2,3) × 10⁷ км, то есть более 0,14 астрономической единицы. Но «а» вряд ли было меньше этой величины. Юпитерианские производные всегда находились и находятся внутри области, ограниченной точками Лагранжа системы Юпитер—Солнце, т. е. в пределах гравитационного влияния (и влияния других сил), исходящего только от Юпитера. Солнце не смогло повлиять на форму траектории юпитерианских производных, и они остались правильными круговыми.

С другой стороны, при всех перемещениях точек Лагранжа, следовавших за перестройками системы двух звезд, эти точки всегда оставались в области возникновения и нахождения солнечных производных. Не случайно эксцентриситеты орбит у его разных планет неодинаковые. Эксцентриситет орбиты Меркурия составляет 0,206, у Венеры 0,007, у Луны (с Землей) 0,017, у 2-й производной Солнца, которую заместил Марс, — 0,093.

Обращаясь вокруг Солнца на разных более близких расстояниях, чем современное, Юпитер искажал траектории его производных, по сравнению с круговыми, оттягивая Солнце от их геометрического центра так, что эти траектории обращались вместе с Юпитером вокруг фокуса (эллипсов) с Солнцем в нем, за счет разницы сил притяжения на стороне эллипса, где находился Юпитер, и на противоположной стороне.

Такова в общем виде картина развития вещества и рождения планетных систем двойной звезды Юпитер–—Солнце, полученная на основе проведенного генетического анализа.

Л и т е р а т у р а

1. Р. Дж. Тейлер. Происхождение химических элементов. М. Мир. 1975.

2. Соболев В. В. Курс теоретической астрофизики. М. Наука. 1985. 502 с.

3. Дж. Брант, П. Ходж. Астрофизика Солнечной системы. М. Мир. 1967. 488 с.

4. Карякин Н. И., Быстров К. Н., Киреев П. С. Краткий справочник по физике. М. Высшая школа. 1963. 560 с.

5. Зайцев О. В. Недостающий элемент теории гироскопа. // Фундаментальные проблемы естествознания и техники. Труды Международного Конгресса — 2000. СПб. СпбГУ, 2000.

6. Перельман Я. И. Занимательная астрономия. М., Наука. 1966. С. 137.

7. Ходьков А. Е., Виноградова М. Г. Проблема космических термоударных воздействий на Землю в свете Новой космогонической теории //Теоретические и прикладные вопросы геологии и гидрогеологии. Л. ВНИИГ. 1989. С. 143–165.

8. Виноградова М. Г., Ходьков А. Е. Новая космогоническая теория в решении важнейших проблем естествознания. Бюллетень МАИСУ № 15, октябрь 2000. С. 65–67.

9. Виноградова М. Г., Ходьков А. Е. Гравитационные силы как проявление динамики взаимодействия эфира с веществом // Развитие классических методов исследования в естествознании. Проблемы исследования Вселенной. Вып. 17. СПб. РАН. 1994. С. 78–85.

M. G. Vinogradova

THE GENETIC ANALYSIS of FEATURES

DEVELOPMENTS of PLANETARY SYSTEMS

Of CLOSE DOUBLE STAR the Jupiter-Sun

It is necessary to clarify, what way of a star lose a mass by and will reject in an interstar-shaped medium substance, synthesized in them, [1].

Planetary nebulas - more serious applicants for being a place, where the “useful output (exit) “ of elements happens ... Planetary nebulas - are objects consisting of a star, enclosed gas envelope, which was doubtlessly thrown out earlier from a star [1].

The study of modifications of a spectrum of a dense envelope New of Gerkules has shown, that the mentioned envelope can be presented as "disk", gyrating around of a hot star with a velocity of the order of 500 km | s , with availability in an envelope of clots of a substance... [2].

Рaragraph   I

About methods* of the genetic analysis of mechanical parameters of rotation of derivatives of star-shaped evolution

The given analysis does not claim for an absolute exactitude of obtained figures, but it the purpose - to show genetic communication (connection) of mechanical parameters of the heavenly sky bodies derived from envelopes, thrown out by two close stars, and a past stage planetary nebulas, and to restore on it (her) a main outline of process of evolution of a Solar system [7].

The separation of envelopes from a star happens owing to change of modes of аtomformation under an operation of a leaps neutrinos of pressure in a zone of star-shaped transformation, under an outside envelope of a star, where there are radial forces, directed from its centre acting on elements of a mass an envelope [8]. Carrying out an envelope out NEUTRINOS streams there are more intensive flowing to a star of radio streams creating forces of gravitation.

The force of a separation an envelope from a "new" star on Sobolev V. V. [2] should be not less force of an attraction on a Newton an envelope a mass m to the rest of a star-shaped mass M:

           F _{sep   >}   g. m . M / r²   ,

where r - radius of a star after loss an envelope,

g - Gravitational constant    6, 67. 10 ^-8  cm ³ / g. s².

From expression for impulse of a force of a separation an envelope it is possible to define (determine) a lower rate of a velocity V _r of an ejection of substance of a star during a dumping an envelope

F _sep  . t = m . V _{r  ,}

whence   V _{r   >}  g . ρ . 4/3 π . r . t ,  

where   ρ - denseness of substation of a star,

t - duration of development of a strain of explosion.

Further we shall remark, that polar areas an envelope of a star after a separation move is parallel to an axis it of rotation, not saving a rotary moment of a star, as their moments of inertia NEGLECTFUL are small. Movement (traffic) of polar parts an envelope here to consider we shall not be.

The equatorial part an envelope surrounding a star as a ring, owes for want of ejection of an identical force of explosion on a perimeter save ring-shaped, more correct, toroidal form. For want of it due to a central character of the acting forces of a separation of a trajectory of fragments of an equatorial part the envelopes should be flat curve lines located in an equatorial plane of a star, as taking place through centre of an operation of forces. The rotating star for want of dumping an envelope informs it (her) the certain impulse of rotation (moment of an amount of movement (traffic)), which for want of absence direct effects remains in the characteristic causing quite certain parameters of rotary movement (traffic) of the formed satellite as of derivative its evolution: a size of an orbit and angular velocity ω.   Impulse of rotation   L of  heavenly sky fields, as the part of impulse of rotation of a parent star, can be changed only for want of direct contact to other sky field, for example, in collision, in which the redistribution of impulse of rotation is carried out.

Inertness of gyrating of a sky body is evaluated it by a moment of inertia I, dependent apart from of a mass of a sky body still from square of its radius of inertia.

So, the element m of a mass of a star in its equatorial part under an operation of a force of a separation is thrown on some distance from an axis of rotation of a star    r > r _star   and simultaneously turns in a plane of an ejection on some angle  φ (fig. I).

Fig. 1. Movement  of the thrown out single element of a mass

in  polar coordinates  (r; φ) in an equatorial plane of star:

  V _r ,    V _φ = ω x ґ ,     F _φ = 2 ω x V _r,    F _r = - ω ² r

For want of study of movement (traffic) the dropped star an envelope recommends simultaneously to take into account and possible (probable) further acceleration an envelope throwing from a star by substance and braking by its interstar-shaped medium, decrease (reduction) of its velocity and in some cases a strain [2]. If the envelope will be rejected inside planetary nebula, then it  braking especially is essential [2].

Main brake the envelope receives from the arisen force of inertia - response on initial acceleration.

After exhaustion internal neutrinos pressure of a zone of star-shaped transformation the element of a dropped envelope begins to move on inertia, testing braking from flowing to a star of  ether streams, simultaneously is gravitational holding it about a star. Per unit of a mass the envelopes with purchase by her (it) of a radial velocity V _r act the following forces of inertia: in a radial direction - 1 - centrifugal F _c ,  2 - KORIOLIS force connected to the circuit  velocity V_φ and directed against centrifugal; in an environing direction - 3 - KORIOLIS force F _φ, connected with a radial velocity V _r, decreasing together with it (her) up to zero and directed in the side of a circuit velocity.  There is radial brake of a gravitational nature because of overweight throwing to radio ether streams above shielded by a star [9]:

F _br = 2/3 g. ρ _star . d _{star  ,}

where   ρ _star   and  d _star - denseness of substance and diameter of a star.

Radial and  circuit denseness of forces of inertia - braking F _r and rotary F _φ:

F _r  = F _c  + F _{r kor}  = ω ². r  -  2 ω x V _{φ  =}   - ω ²  r  ,                (1)

        F _φ  = 2 ω x V _{r .}                                   (2)

Due to slowing down,    V _r  - ω ² (r _orb – r _{star)  .} t = 0                             (2a)

The radial movement (traffic) of elements an envelope on a radial coordinate r _orb (radius of an orbit), where V _r = 0, ceases. The equation (2а) shows, that r _orb depends on an initial velocity of an ejection, size of a star and angular velocity it of rotation before an ejection.

For the star the loss by her (it) an envelope passes not without leaving a trace: at it (her) the own moment of inertia decreases as both at the expense of loss of a mass, and at the expense of a diminution of a radius of gyration.

On each stage of development of a star finished by a dumping of the next envelope, material system - the star with one parameters (radius of sphere, denseness of substation, mass, angular velocity of rotation) will be transformed to a new material system: a star with other parameters and dropped envelope. The elements last, being transformed in a planetary sky field or ring separated asteroids, remain genetically connected with parameters of a parent star in a moment (up to) a dumping of the given envelope. This genetic communication (connection) is not exposed to modifications because of a dumping by a star of consequent envelopes.

Really, according to a conservation law of momentum of quantity of movement [4] derivatives with time from impulse  L of rotation of a material system of rather any motionless point is equal to a general (common) moment M of all forces  (of the rather same point)  acting on a material system:

d L | d t = M,   or.  d (r x m V) | d t   = r x F          .                                  (3)

The initial material system - star, which should drop an envelope, is exposed to effect of central forces it of a separation, which have not a moment of a rather motionless point - centre of a mass of a star. At the same time with an actuality ejection of an outside stratum on all spherical surface and uniform a diminution of a radius of sphere the centre of a mass of a star should remain on the place,  that excludes origin of additional rotary moment of forces.

Then for a considered star  d L / d t = 0 and L = const. The constancy of impulse of rotation requires (demands), that L stars up to a dumping an envelope without losses should be transformed to impulse of rotation of a new system.

Let's show, that the angular velocity of rotation ω of an element of a mass of a dropped envelope is it genetic characteristic lasting angular velocity of rotation of a star up to an ejection.

For this purpose we shall analyze the forces, acting on a single element of mass of a dropped envelope, -  forces of inertia F _r and  F _φ under the equations (1) and (2). All forces of inertia F _r are central forces, because they pass through a motionless point - centre of a mass of a star. At the expense of them the modification of impulse of rotation of a driven element of a mass of a dropped envelope can not happen. Impulse of rotation L of a driven mass m changes at the expense of an operation KORIOLIS force of inertia F _φ, possessing a moment

 M = r x F _φ = r x 2ω x V _r x m   regarding a rather motionless point. After definition (determination) of the left part of the equation (3) for a driven mass m:

 d  (I . ω) | d t = d (m . r ^{2 .} ω) | d t .

And as a result it of transformation the equation is obtained

r ^{2  .} d ω | d t   + ω . 2 r . d r | d t = 2 ω .V _{r .}  r  .

It the solution by transformation gives final expression

    r ². d ω | d t + ω . 2 r . d r | d t = 2ω .V _r . r   .   

From which follows, that  r² .d ω | d t = 0    and

ω = const     at   r ≠ 0     is a constant magnitude on a path of following of an element of a mass of a dropped envelope remaining in sizes received from a star at the moment of the given ejection.

Let's define impulse of rotation of a star up to a dumping an envelope:

            L _{star   =}  I _star . ω   , (4)

where

I _star = M _{star .}  r _star² | 4 = 1/ 3 . π .ρ . r _star⁵ .

Let's define impulse of rotation of a new system:

L _sys  = I’ _star . ω’ + ( I _m  +  a ² .  M’ _star  . m  / M’ _star + m) . ω ,         (5)

where   M_star  - mass of star,     I’ _star and   I _m   - moments of inertia of rather parallel axes which are taking place through centers of masses of a "new" star and the element m a masses of a dropped envelope, which not only rotates around of an external axis, but also turns about the own axis with a radius of gyration г/2 (both up to an ejection, and after him (it)):

I’ _star = 1/3 π .ρ’ r’ _star ⁵ ,         I _m  = m . r ²  / 4.

The second  in brackets - moment of inertia of a common sky field of a rather new parallel axis which is taking place through their common centre of masses, where a – distance  between polar axes of centers of two mass  M’ _star  and m [4].

The parameters of both stars the Jupiter - Sun on each stage of development after a dumping of each envelope are defined (determined) from the equation

L _star = L _sys.             (6)

For want of it appears to an evaluation about magnitudes of the members of the equation (5), then the second term has the negligible order of a smallness, and the account (record-keeping) of its third addend for want of solution of the equation (6) ensures greater exactness on  ( 1 – 5 ) %. The practical calculations on a solution of the equation (6) are executed as with allowance for of third term  (5), and without him (it) (for a comparison).

The account on the indicated technique for want of  ρ _Jupiter = 1,33 and   ρ ¤ = 1,4 g/cm³ does not take into account a modification of a denseness of substance of a star during evolution, as there are no rather authentic information about this modification, though from indirect reasons follows, that r _star during evolution should grow: the denseness of substance it of derivatives, and consequently dropped envelopes sequentially grows: at Jupiter from 1,7 up to 5,52 g/cm³, at the Sun from 2,20 up to 5,30.  The magnitude of a gravitational constant as is accepted not changed in time, though it and is not indisputable.

Рaragraph  2

Jupiter  with   him derivatives

The account is conducted back in time, from 7-th to the 1-st derivative.

7 - th   derivative - Amaltey.

Angular velocity of the circulation  ω ₇ = 2π radian / (11 h 57 minutes) there is an angular velocity of rotation of Jupiter up to a dumping the 7-th envelope. The angular velocity of rotation of Jupiter after a dumping the 7-th envelope makes 2π radian/ (9 h 50 minutes) . With allowance for а ₇ = 2,5R _Jupiter the equation (6) for the 7-th stage of development of Jupiter is decided (solved).

It the solution as with allowance for of last addend, and without him (it), gives a size of Jupiter before a dumping the 7-th envelope

    R  _J6 = 1,04 R _J7 = 0,74 . 10¹⁰ cm.

Mass of Jove up to a dumping the 7-th envelope or after a dumping the 6-th envelope

M_J6 = 1,125 M_J,

where М_J - modern mass of Jupiter.

6-th derivative - Earth.

The angular velocity  ω’ ₆  has undergone it of own rotation a modification on a comparison with genetic because of collision of the Earth with the Moon and purchase of declination on  = 23,5^◦ to an initial axis of rotation parallel axis of rotation of Jupiter [7]. The radius of the circulation of the Earth around of Jupiter is found as for Kepler orbit for want of genetic angular velocity of the circulation ω _{6 =} ω’₆ / cos²  = 2π / 19   radian/h  as  a ₆ = 2,5 . 10 ¹⁰  cm = 3,5 R _J.

The equation (6) for the 6-th stage of development of Jupiter after its solution gives a size of Jupiter before a dumping the 6-th envelope

R _J5 = 1,145R _J = 0,815. 10 ¹⁰  cm,

and disregarding of last addend  R _J5 = 1,141 R _J.

Mass of Jupiter up to a dumping 6-th or after a dumping the 5-th envelope:

M _J5 = 1,5 M_J.

On simplified variant   M _J5 = 1,485 M _J.

5 - th derivative - Mars.

Angular velocity of rotation of Mars ω = 2 π / 24,6  radian / h could divergence from genetic at the moment of a modification of an angle of declination of equator up to 25^◦ to a plane it of an orbit [6] (because of collision from the 2-nd derivative of the sun [7]).

As the Earth and Mars should arise in an equatorial plane of Jupiter, which equator is inclined to a plane it of an orbit on 3^◦, the modification of an angle of declination of Mars of an axis of rotation from initial (originally) was carried out in limits a = 25 - 3 = 22 ^◦     or  0,38 radians.  For

Kepler orbit with genetic ω _{5  =}2 π / 33,5  r / h   is the radius of the circulation a = 3,6 . 10 ¹⁰ cm= 5 R _{J .}  The equation (6) for the 5-th stage of development of Jupiter gives

R _J4 = 1,282R _J = 0,912. 10 ¹⁰  cm.

Mass of Jove up to a dumping 5-th or after a dumping the 4-th envelope on an approximate evaluation

M _J4 = 1,4M _J5 = 2 M _J,

On a more point evaluation M _J4 = 2,1 M _J.

4 - th  derivative - Io.

The parameters of the circulation Io make a = 4,22 .10 ¹⁰ cm    and

 ω = 2π /42,5  radian / h.

The equation (6) for the 4-th stage of development of Jupiter after its point solution gives a size of Jupiter before a dumping the 4-th envelope R _J3 = 1,345R _J = 0,957. 10 ¹⁰ cm, approximately R _J3 = 0,939. 10 ¹⁰ cm.

The mass of Jupiter up to a dumping 4-th or after a dumping the 3-rd envelope on an approximate evaluation M _J3 = 1,15M _J4 = 2,3 M _J, is more exact M _J3 = 2,43 M _J.

3 – d  derivative - Europe.

The parameters of the circulation of Europe make a = 6,7. 10 ¹⁰ cm and ω  = 2 π / 85,2  radian / h.

From the equation (6) for the 3-rd stage of development of Jupiter follows, that R _J2 = 1,545. R _J = 1,1. 10 ¹⁰cm, the approximate evaluation gives R _J2 = 1,08. 10 ¹⁰ cm.

The mass of Jupiter up to a dumping 3-rd or after a dumping the 2-nd envelope accordingly M _J2 = 3,68M _J and is less exact M _J2 = 3,5 M _J.

2 - nd derivative   -  Hanimed.

The parameters of the circulation Hanimed make a = 10,71. 10 ¹⁰ cm  and ω = 2π / 171,7  radian / h.

From the equation (6) for the 2-nd stage of development of Jupiter follows, that R _J1 = 1,78. R _J = 1,26. 10 ¹⁰ cm, the approximate evaluation gives R _J! = 1,24 . 10 ¹⁰ cm.

The mass of Jupiter up to a dumping 2-nd or after a dumping the 1-st envelope accordingly M _J1 = 5,64M _J and is less exact M _J1 = 5,32 M _J.

1-t   derivative – Kallisto  

The parameters of the circulation Kallisto make a = 18,8. 10 ¹⁰ cm and ω = 2π / 400,5  radian / h..

From the equation (6) for the 1-st stage of development of Jupiter follows, that R _J0= 2,11. R _J = 1,5.10 ¹⁰ cm, the approximate evaluation gives R _J0 = 2,10 R _J = 1,47. 10 ¹⁰ cm.

The mass of  Jupiter up to a dumping the 1-st envelope made on a more point evaluation M _J0 = 9,39M _J and less precisely M _J0 = 9,26 M _J.

Paragraph  3

The Sun with his derivatives

The account should be conducted back in time, from 7-th to the 1-st derivative. However among 7 the solar derivatives on 4 dropped envelopes are not present rather authentic information about their mechanical parameters of rotary movement (traffic). Including on yet not exhibiting itself by the 7-th derivative - Volcano on Leverye,  rendering perturbations from orbital movement of Mercuriy, 4-th dropped envelope - ring metal asteroids, 2-nd dropped envelope - ring  of coal asteroids and 2-nd planet of the Sun and, at last, 1-st envelope – by hydrogen – helium  derivative with unknown destiny. In this connection reliability of the executed accounts should be checked by definition(determination) of points of the Lagrange of two stars of Jupiter- Sun during evolution of a double system, which site limits a scope of an attraction of each of two stars, and the instability of balance of forces is the reason of collision of the competitors on intersected orbits of derivatives of two stars, especial for want of reorganizations of a system.

In a solution of the equation (6) for development of the Sun the role of the last member (5) becomes neglectful is small, as the masses it of derivatives neglectful are small in a comparison with M _☺.

7-th  divative - from synthesis of the 5-th period of elements

As parameters an envelope dropped by the Sun in the time, least remote from us (227 million Years ago), are even unknown, by analogy of decrease of sizes of orbits from 3-rd to 4-th to solar periods the rough radius of an orbit of a considered envelope can be accepted  0,285 а.u. = 61,2 R _☺. An angular velocity of the circulation an envelope is defined from the law Кеpler for want of а ₇ = 0,285 а.u. as ω ₇  = 2π / 58  radian/day. This significance is rough velocity of the circulation of the 7-th envelope, dropped by the sun, for want of which dumping Sun has lost mass and has increased angular velocity of rotation up to.

The equation (6) for the 7-th stage of development of the Sun after its solution, both point, and approximate gives a size of the Sun up to a dumping the 7-th envelope:

  R _☺6 = 1,18 R _{☺ =}  8,26. 10 ¹⁰ cm.

Mass of the Sun up to a dumping 7-th or after a dumping the 6-th envelope:

M _☺6 = 1,64 M _☺.

6 - th  derivative - Mercuriy

Angular velocity of the circulation of Mercury ω = 2π / 88 radian/day  and large semiaxis of an orbit а ₆ = 0,38 аuе. = 81,7 R _☺.

The equation (6) for the 6-th stage of development of the Sun after its solution gives for a size of the Sun up to a dumping the 6-th envelope:

  R  _☺5 = 1,28 R _☺ = 8,96. 10 ¹⁰  cm.

Mass of the Sun up to a dumping 6-th or after a dumping the 5-th envelope:

M _☺5 = 2,097 M _☺.

5 – th    derivative  Venus  -  from synthesis of the 4-th period

Angular velocity of the circulation of Venus   ω = 2π/224  radian/day , large semiaxis of an orbit а ₅ = 0,72 а.u. = 154,8 R _☺.

The equation (6) for the 5-th stage of development of the Sun after its solution gives a size of the Sun up to a dumping the 5-th envelope:

 R _{☺5 =}  1.55 R _☺ = 10,85. 10 ¹⁰ cm.

Mass of the Sun up to a dumping 5-th or after a dumping the 4-th envelope        M _☺4 = 3,72 M _☺.

4 -th dropped envelope  (М-asteroids  ring)

It is inconveniently to receive point significances of genetic parameters of the circulation of metal asteroids. The cycle of revolution of metal asteroids makes on the average magnitude ω₄ about 300 days, that there corresponds (meets)  an orbit by Kepler with an average radius of the circulation 0,87 а.u.

Increase of rotation of the Sun in an outcome of a dumping the 4-th envelope could make 300/224 = 1,339 times. From the equation for impulse of rotation of the Sun it is possible to receive, that it the size before the 4-th flare made R _☺3 = 1,06 R_☺4.= 11,5. 10 ¹⁰  cm.  The mass of the Sun up to a dumping by fourth or after a dumping the 3-rd envelope made

M _☺3 = 1,19 M _☺4 = 4,42 M _☺.

3 – d  dropped envelope (ring of  S-asteroids and Moon) from synthesis o

                              the 3-rd period

The angular velocity of own rotation of silicic asteroids is difficult to define because of a smallness of their sizes, and from a comparison  ω ₃ = 2π / 27,3  radian/day of the Moon with  ω ₄  = 2π /300 radian/day   follows(~is necessary) to make a conclusion that after a dumping the 3-rd envelope the moment of inertia of the Sun sharply has increased in 300/27,3 = 11 times. This phenomenon can mean an absorption by the Sun of strange mass which has increased in the total a mass of a star presumably in 1,62 ³  = 4,25 times.

Size of the Sun before the 3-rd flare

 R _☺2 = R _☺3  /1,62 =  7,09. 10 ¹⁰ cm.  

i.e. almost as modern, and mass  M _☺2 = 4,42 / 4,25 = 1,039 M _☺.

The impulse of rotation or amount of rotation of the Moon in the 3-rd envelope at once after an ejection is evaluated by the equation (5) of two members:

L _M = L _{own M}   +  L _M-S   ,

From which the first member has the negligible order of a  smallness.

The amount of rotation of a double planet Earth - Moon is evaluated by the equation   (5) of 5-th  members:

L _E-M = L _{own  E} + L _{own M}   +  L _{sys E-M}   +  L _S-E  +  L _S-M   ,

from which defining there are two last in a comparison with a negligible smallness remaining.

2 – d dropped envelope – a ring  of coal asteroids with  splinters

of carbonaceous  planet - from synthesis of the 2-nd period

From the second envelope, dropped by the Sun, was derivate a powerful ring of coal asteroids and  carbonaceous planet destroyed in collision with Mars.

It shows comparison of their impulses of rotation.

Moment of inertia and impulse of rotation of the 2-nd planet of the Sun with a unknown mass m ₂ are expressed with alignment to a mass of the Moon through a mass of Mars substituting 2-d  planet on its orbit (r _mars = 3,35. 10 ⁸ cm,  r ₂ = 1,7. 10.⁷ cm,  ρ _mars = 3,95 g/cm ³ ,  ρ ₂ = 2,2 g/cm ³):

M ₂ = M _mars / 13,7.

Hypothetical impulse of rotation of the 2-nd planet obtained by her from the Sun:

L’ ₂ = 2π. m _2.  r ₂ ² /4. 100 day   +  2π. m _{2 .}a ₂²  /100 day ,

where

 first addend is possible to lower for it smallness, as well as in impulse of rotation of  Mars on orbit of  Jupiter TURNING around  protosun.

Increase of rotation of the Sun during a dumping the 2-nd envelope:

100 сут/27 сут = 3,7 times.

Before a dumping the 2-nd envelope the Sun had a size:

R _☺1  = 3,7 ^1/5 . R _☺2  = 1,3. R _☺2  = 9,2. 10 ¹⁰  cm.

Mass of the Sun before a dumping second and after an ejection of the first envelope:

M _{☺1 =}2,19. M _☺2 = 2,27. M _☺.

I-t dropped envelope - from synthesis of the 1-st period

Rather I-t derivative of the Sun –hydrogen-helium planet, the comets or separated ASTEROIDS are not known neither mass, nor character of the circulation.

If to accept a hypothetical angular velocity of rotation of the Sun up to a dumping I-t  envelope  ω ₁ = 2π /300  radian/day , so increase it angular velocity of rotation in time I-t of flare made 300/100 = 3 times. From the equation for impulse of rotation of the Sun it is possible to receive it a hypothetical size up to an ejection I-t an envelope:

R _☺0 = 3 ^1/5 R _☺1 = 1,642. R _☺ = 11,5. 10 ¹⁰  cm .

And the initial mass could make

M _☺0 = 1,95. M _☺1 = 4,43. M _☺.

About possible transitions of points of the Lagrange in process

developments of a double star the JUPITER-SUN

For a system two addressed one rather other of heavenly skew fields there are 5 points of the Lagrange [3], two of which lay on direct, connecting sky fields.

Transition of points of the Lagrange in a close system the JUPITER-SUN should inevitably happen in connection with a modification of ratio of masses of stars. The ratio of masses of components M _J /M _☺ varied spasmodically in the following significances: from 2,1.10 ^-3, 4,9.10 ^-4, 1,48. 10 ^-3, up to 9,5. 10 ^-4.

The penultimate significance corresponds (meets) to an instant, when already there was not only Jupiterian Earth, but also Solar Moon. And according to the equation [3]

              lag/a =( M _J / 3 M _☺)^1/3  ,

where  lag - distance of points of the Lagrange from Jupiter,

the position of two indicated points of the Lagrange was outside area, distant from Jupiter on  18. 10 ⁵ km or 26 radiuses of Jupiter, for want of distance "а" between components double more (2,13 - 2,3). 10 ⁷ km, that is more 0,14 astronomical units. But " a " hardly was less this magnitude.  Jupiterian derivatives always were and are inside area limited to points of the Lagrange of a system the Jupiter-Sun,  within the limits of gravitational influence (and influence of other forces), outgoing only from Jupiter. The Sun could not affect the form of a trajectory Jupiterian derivatives, and they have remained correct circular.

On the other hand, for want of all transitions of points of the Lagrange following reorganizations of a system of two stars, these points always remained in the field of origin and determination of solar derivatives. Not accidentally eccentricities of orbits at it of different planets unequal. The eccentricity of an orbit at Mercuriy makes 0,206, at Venus 0,007, at the Moon (with the Earth) 0,017, at the 2-nd derivative of the Sun, which was substituted with Mars, - 0,093.

Addressing around of the Sun on different closer distances, than modern, Jupiter distorted trajectories it of derivatives, on a comparison with circular, delaying the Sun from their geometric centre so, that these trajectories were converted together with Jupiter around of a focal point (ellipses) with the Sun in it (him), at the expense of a difference of forces of an attraction on the party of an ellipse, where there was a Jupiter, and on the opposite party.

Literature

1. R. J. Teyler.  An origin of chemical elements. Мoscow.  World. 1975.

2. Sobolev V.V. Course of a theoretical astrophysics. Мoscow. Science. 1985. 502 p.

3. J. C. Brandt , P. W. Hodge. Solar system astrophysics. Мoscow. World. 1967. 488 p.

4..Khod’kov A.E., Vinogradova M.G. The Problem of cosmic termo-shock effects on the Earth in light of  New cosmogonic theory // Theoretical and applied problems of geology and hydrogeology. L. All U I for S R of G. 1989. P. 143-165.

5. Vinogradova M.G., Khod’kov A.E. The New cosmogonic theory in a solution of major problems of natural sciences. The report International Academy “МАИСУ”, № 15, October  2000. P. 65-67.

6.Vinogradova M.G., Khod’kov A.E. Gravitational forces as manifestation of dynamics of interaction of an ether with substance // Development of classical methods of a research in natural sciences. Problems of research of the Universe.  Issue. 17. S-Pb. “НИИРЭК”. 1994. P. 78-85.

<<< www.interlibrary.narod.ru